而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。
最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd／μ。
后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数”。
流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。
也就是……
流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。
相反。
倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）
接着很快。
徐云便将这几个参数代入了方程里。
“0.729……aoa=2.92°……rec=6.5x106……”
“那么自由来流参数就是288.15……”
“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61……”
“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632……”
“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0.231。”
写到这里。
徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。
钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。
这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因。
接着很快。
徐云便在文件上找到了=0.7的对应l0数值。
其赫然便是……
0.229！
毫无疑问。
于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。
徐云：
“……”
白活了.jpg。
随后在接下来的时间里。
徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：
“大于，中等间隙b和c区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率……”
“不用算了，17.63％，韩立同志你验算一下吧。”
“……大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，v^k是速度的傅里叶系数，所以要进行多次放缩……”
“不用吧，韩立同志，我们只要假定对于任意固定的k，所有大于1／k的尺度的累计耗散当是2νΩk≤2νk^2，其中e→0，当ν→0时，Ωk就可以直接被算出来了……喏，你看。”
“那这个不规则的时速度场……”
“这也简单，假设一个固壁对流体的剪应力，然后写出接触面积的乘积再导一导不就行了？”
实话实说。
从第一次穿越到现在。
徐云头一次产生了一种怀疑人生的微妙情感：
他仿佛化身成了那个被带飞着的土著，而身边的于敏才是那个穿越者。
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